“您想出的這個方案……”江夏剛想拍拍前輩們的馬屁。
“誒！打住！”昌年同志立刻笑著打斷他，話筒裡還傳來幾個帶著笑意的聲音在嚷嚷，“可不是我一個人瞎琢磨出來的！榮普、錦山，還有老榮章這幾個老東西，都絞盡腦汁出了力的！大家夥兒一塊兒憋出來的！”
電話那頭頓時響起一陣爽朗又帶著點互相打趣的笑罵聲。
江夏聽著這些富有時代感的名字，不由有些心潮澎湃。其餘的江夏可能不認識，但，目前叫榮章的，很可能是華國第一條超高壓輸電線路的奠基者。
“好了好了，別扯遠了！小子，言歸正傳，你覺得我們鼓搗出的這個法子，怎麼樣？能行得通不？”
“呃……”江夏沉吟了一下，沒有立刻下結論，“理論上是可行的方向，但具體效果……還需要透過詳細計算來驗證才行。各位前輩，你們進行最佳化計算時，用的是甚麼核心公式？是根據變徑前後的面積比和雷諾數Re來推導的嗎？”
面對專業的老前輩，江夏也不想掉架子。不自覺的就進入了理智化，在自己記憶的海洋中，拼命翻找著流體力學及熱力學的相關知識。
“沒有完全走那條路。”昌年同志回答得很乾脆，“我們主要是基於科達-卡諾公式（Kármán-Carnot formula） 的核心思路來估算損失。但理論計算結果顯示，在變徑處的流速變化……還是太劇烈了些，損失偏大，不太理想。”
昌年同志停頓了一下，才繼續說道：“這不，就想起了你之前提到的那個‘有限元拆分’的方法！我們琢磨著，能不能把這個思路用到導流錐設計上？
把原本一次劇烈的截面突變，透過設計一個多段漸變截面的導流錐，分解成多個微小單元的連續變化，讓流速能更平緩、更穩定地過渡過去，把衝擊損失降到最低！”
“這個想法不錯！”江夏點了點頭，這就是將有限元思想應用於流體最佳化的精髓！
“不過啊，”昌年同志話鋒一轉，“這個‘多段微元’具體該怎麼透過數學模型精確表達？每一段的錐角、長度變化規律怎麼設定才能達到最優效果？我們內部還有些不同的看法，爭論不小呢。”
“哦，原來是這樣……”江夏恍然大悟，嘴角不自覺地勾起一抹了然的笑意。
他伸出手，輕輕拍了拍旁邊還在跟操作指南較勁的小劉秘書的肩膀，示意他可以放鬆了——前面那些讓人頭疼的公式，不用算了。
聰明的讀者老爺肯定早就發現了，江夏之前甩給小劉秘書的那一串天書般的公式：Δh=(1?A1/A2)^2*c1^2/2、Δh=K?c2^2/2、c實際=m˙/ρ?A中……拆開來看，其核心正是構成科達-卡諾公式（Kármán-Carnot） 用於計算截面突變損失的分項！
那邊的老前輩們既然已經完成了核心計算，自然不需要這邊再重複勞動。
扒拉開小劉秘書，從充當伺服器的“大黃分身”那裡鎖定一個頻段：“前輩們，我們來個線上交流啊？能及時看到公式哦！”
“嘿！急一急的，還把這好玩意忘了！我們馬上去申請！”
電話結束通話，江夏開始在短訊息介面編寫公式。
現在，重要的是下面的這幾個公式。
擴散損失：Δh導流 = ξd * (c1 - c2)^2 / (2g)
其中 ξd：擴散損失係數，它可是個關鍵變數！它的大小主要取決於兩個設計引數：
錐角 θ（擴散角）
面積比 A2/A1（變徑後截面積/變徑前截面積）
重點來了！當錐角 θ ＜ 15°時，設計良好的導流錐能將 ξd 大幅降低到 0.1~0.2 的水平，想想看，如果是粗暴的突然擴大，ξd 可是高達 1.0！能量損失立減80-90%！
收縮損失： Δh導流 = ξc * c2^2 / (2g)，其中 ξc：收縮損失係數，經過最佳化的導流錐設計（比如流線型錐頭），ξc 可以低至 ~0.1，而突然縮小時，ξc 大約是 0.5，最佳化效果同樣顯著！
而錐體的長度 L，則可以根據簡單的幾何關係確定：L = |D2 - D1| / (2 * tan(θ/2))（其中 D1、D2 分別是變徑前後的管道直徑）。
完美！核心引數和設計邏輯瞬間清晰！
嗯？你說作者給主角開掛了嘛？
呵呵，這個公式及一些變種試題，可是明晃晃的在教科書上擺著吶！真的，本科就有！當年某個頭部高校的研究生考試大題，直接就把這個案例搬出來考了。不知道他們是向老前輩致敬還是偷懶……
不過，現在的專業課，更多的是使用CFD軟體進行設計，就連錐角選擇諾謨圖都能直接生成，要最佳θ？一秒鐘答案就出來了。
老前輩，你們日後寫的教材，變著花樣的來找你們啦！
對，江夏現在乾的事，就是把這些老前輩整理了一輩子的經驗提前反饋給他們而已！
此刻，江夏就是知識的搬運工！
但，他一點也不羞恥！